人，后面没人能看得清楚板书的内容。

“杨米尔斯理论描述了规范场的动力学，具体表现为规范场的场强张量满足的方程，想要直接求解是极为困难的，不管是现有的数学工具，又或者我之前证明杨米尔斯方程解存在性的切分法，都不足以完整这个任务，所以只能另辟蹊径。

为此，我设计了一种比较特殊的代数结构，我将之命名为超螺旋空间代数。为了能够顺利求解，我所做的第一步是在超螺旋空间代数中重新解释规范场的动力学。

所以接下来我需要大家理解这几个基础概念，超螺旋规范协变导数、规范场的超螺旋场强张量、空间规范场的源项、跟几个重要的仅在超螺旋空间生效的曲率参数”

没有刻意的让现场安静下来，当乔泽走到黑板上开始板书，嘴里开始介绍他最新的研究成果开始，嘈杂的现场便立刻安静了下来，所有人的目光都聚集在那块大屏幕上。

尤其是前排的那些大佬们

在这一刻，有种大脑炸裂的感觉

果然

是新的数学

当然这才显得合理。

因为任何已知的数学工具，一众被这个命题所吸引的数学家们早已经尝试过了，根本不可能解决这个问题。

但超螺旋空间代数

这个跨度是不是太大了

“好了，理解了这些数学概念，现在我们就可以将杨米尔斯方程进行变化了，就好像大家所熟悉的傅里叶变化。这一步非常简单，原杨米尔斯方程在超螺旋代数空间里的变化式如下

d\u f{\u\nu}\aha \nab\u\beta f{\u\nu} j\nu 。”

台下一众数学大牛们，呆呆的看着大屏幕上的推导过程。

其中许多人似乎重新找回了曾经上学时的感觉。

唯一的问题是，绝大多数人已经过了学习的年纪，接受新知识的能力明显下降的厉害，台上的乔泽也完全没有照顾这些老人家的想法，不止是下笔飞快，能用一句话讲完的东西，他也懒得再多补充一句。

至于今天参会的诸多学生，大脑还很年轻，本该能跟上节奏，问题又在于知识储备严重不足。

虽然超螺旋空间代数是个全新的代数领域，但这一代数领域是建立在前人的代数几何知识基础之上的。

如果不对希伯尔特空间、量子力学中描述系统的哈密顿量、拓扑物态学、拓扑绝缘体等等学科有深入了解，同样也很难理解超螺旋空间代数里的这些所谓“简单概念”。

尤其是关于超高维计算的部分，在超螺旋空间代数中进行高阶乘法运算极为抽象。

遗憾的是，乔泽或许是极为优秀的学者，但显然并不是一位称职的教授，他甚至压根就没理会过台下一众人是否能听懂他讲的东西。

“接下来就是关于超螺旋空间代数的几个重要公式，首先是超螺旋导数的泰勒展开，我们假设d是超螺旋代数空间中的超螺旋导数操作，那么对于任意光滑函数，超螺旋导数泰勒展开可以写为

x \deta x x dx\deta x \rac{1}{2} d2x\deta x2 \dots

在这里d2表示超螺旋导数的二阶。由此，我们可以计算出场强张量的超螺旋展开

考虑超螺旋代数空间中的规范场a\u，其场强张量为f{\u\nu} d\u a\nu d\nu a\u。则场强张量的超螺旋展开可以表示为

f{\u\nu}x f{\u\nu}0x d f{\u\nu}0x\deta x \rac{1}{2} d2 f{\u\nu}0x\deta x2 \dots

这里，f{\u\nu}0是规范场的初始场强张量。接下来则是超螺旋空间的曲率张量展开，考虑超螺旋代数空间的曲率张量r，它可以表示为超螺旋导数的交换子。则曲率张量的展开可以写为

rx r0x dr0x\deta x \rac{1}{2} d2r0x\deta x2 \dots

重点来了，r0是超螺旋代数空间的初始曲率张量，接下来就是根据这些公式对超螺旋场进行微分操作，从而得到这一个结果

dx\i{\deta x o 0}\rac{x \deta x x}{\deta x}”

唰唰唰

乔泽在黑板上飞快的写下着一连串的展开公式时，台下终于变得不再安静。

“神呐我要抗议难道就不能讲慢点”

当第一个人开始突然叫出声，立刻引来了诸多附和声。

“不对，这根本不是讲得快或慢的问题要让人理解这种全新的数学体系，就不该直接用难度如此高的例题应该从易到难”

“是啊，难道不能先用几个简单的例子为什么直接就分析杨米尔斯方程为什么不能从单变量非线性方程开始”

有人不顾规则直接咆哮出声